Преломление частиц (нуклонов, ядep, γ-квантов) в веществе с поляризованными протонами (ядрами) приводит к проявлению когерентного квазиоптического явления ядерной прецессии спина частиц (ядер) в псевдомагнитном поле вещества с поляризованными спинами и эффекта двулучепреломления частиц (ядер) со спином S ≥ 1, возникающих даже в неполяризованном веществе. Эти явления можно наблюдать и изучать на комплексе Нуклотрон М–NICA. Подобные эффекты для γ-квантов доступны для наблюдения на ускорителе LINAC. Когерентные квазиоптические явления поворота спина и спинового дихроизма обусловлены не только сильными взаимодействиями: T - и P -нечетные, T -нечетные P -четные и T -четные P -нечетные взаимодействия также вносят вклад. Исследование этих явлений позволяет получить ограничения на величину этих вкладов при энергиях, доступных на комплексе Нуклотрон М–NICA. При исследовании столкновений поляризованных частиц необходимо учитывать возможное влияние квазиоптических явлений поворота спина и спинового дихроизма, вызванных ядерной прецессией спина и двулучепреломлением.

Рассматривается теория спиновых эффектов (с особым акцентом на T-нечетные) в КХД и ее развитие в ОИЯИ, включая некоторые личные воспоминания о совместной работе с А.В. Ефремовым. Анализ источников мнимых фаз и соответствующих ограничений в адронных кинематических переменных приводит к эффективному характеру (неуниверсальности) T-нечетных функций распределения, в отличие от универсальности T-нечетных функций фрагментации. В частности, модельные расчеты ГНР с явными T-нарушениями могут быть использованы для предсказания осцилляций T-нечетной поляризующей функции фрагментации. Рассматривается сравнение поляризационных эффектов в адронных и тяжелоионных столкновениях.

Развиваемый в ОИЯИ с 1970-х годов Непрерывный аналог метода Ньютона (НАМН) является одним из важнейших направлений исследований Лаборатории вычислительной техники и автоматизации (ЛВТА) — Лаборатории информационных технологий им. М. Г. Мещерякова. НАМН и его обобщения являются мощными инструментами для эффективного численного решения нелинейных задач в широком спектре сложных физических систем, изучаемых в ОИЯИ. В обзоре представлены общие принципы построения вычислительных схем на основе НАМН, описаны особенности разработки и применения НАМН для решения различных типов нелинейных задач, которые находились в центре внимания в разные годы. Более подробно представлены результаты по разработке и применению итерационных методов на основе НАМН, полученные за последние 20 лет.

С использованием аналогии с суперсимметричными Шварцевыми механиками, построены суперконформные механики с N = 3 и N = 4 суперсимметрией. Шварциан, будучи системой с суперконформной симметрией, способствует пониманию состава полей суперсимметричной механики, особенно числа и свойств фермионных полей. Добавление большего числа фермионных полей (четырех для N = 3 и восьми для N = 4) позволяет построить системы, обладающие максимальной суперконформной симметрией: osp(3|2) для N = 3 и D(1, 2; α) для N = 4. В случае N = 4 суперсимметрии, построен новый вариант суперконформной механики, в котором все бозонные подалгебры D(1, 2; α) имеют бозонную реализацию. Параметризация so(3) токов, входящих в построенные системы, не фиксирована, что позволяет рассматривать различные варианты геометрии таких механик.

Данный краткий обзор посвящён празднованию двух важнейших событий в квантовой физике: появлению концепции о конденсации Бозе-Эйнштейна (1925) и её экспериментальному подтверждению, которое установило, что конденсация действительно существует и возникает в жидком ⁴Не одновременно с появлением сверхтекучести ниже температуры λ-точки (1975).

Оба эти события тесно связаны с теорией сверхтекучести Н. Н. Боголюбова (1947), поскольку ключевой гипотезой этой теории является наличие конденсата в системе взаимодействующих бозонов. Таким образом, эксперименты, начатые в ОИЯИ (Дубна), подтвердили в 1975 году предсказание теории Боголюбова о том, что сверхтекучесть жидкого ⁴Не (He II) должна возникать одновременно с конденсатом Бозе-Эйнштейна.

Исправлено:
13 ноября 2025 (подписи к рисункам 1 и 2 были изменены)
26 ноября 2025 (были внесены изменения в формулы (53) и (55))